穆罕默德评估唐·史密斯的设备
本帖最后由 能量海 于 2018-4-8 14:15 编辑
第三章:静脉冲系统
穆罕默德评估唐•史密斯的设备
经过两年的对唐•史密斯的主要设计的检验和测试，在2014年，穆罕默德发布了下面的文档。如果愿意，他的文档可以作为一个单独的pdf文件下载：http://www.free-energy-info.com/Belkired.pdf
这份报告乃真主（神）的恩赐，感谢主——尽管这是两年多对唐纳德•李•史密斯的共振能量装置深刻思考的结果。我对这种设备感兴趣是由于它能提供大量的功率。该装置没有移动部件，体积很小。这份报告尝试解释关于共振能量设备的两个重要来源信息；它们包括文档和视频：
文档位于: /upload/images/import/Smith.pdf
视频为：
该文档中包含的信息是免费的，并向公众开放。我认为现在是时候让这样的信息广为人知了——自由能是免费的，因为它是给每一个人的。能量无处不在，源源不绝，随时可以用最小的努力取得，这里所描述的共振能量装置是最有吸引力的自由能设备之一，它基于一个多维的变换器，使得现实的正的能量和看不见的负的能量之海之间的谐波交换成为可能。这可能是应用了火花隙配置，正的和负的能量海洋之间的高能对称使其更适合用周围背景能量这个术语，而不是用零点能这个名称。上面的视频是一个非常好的资源，可以视之为与本文相辅相成 、互相印证的，使读者对视频和本文都能很好理解。
上面视频一开始，发明人就解释了磁场对发电的重要。磁能搅乱背景能量，而这导致线圈两端之间的电子的分隔，这种电子分隔是一种电功率的来源。
共振能量装置基于一个非常重要的理念，即磁和电是一个单一存在体的两面！
物质和能量是同一事物的两个方面，如奥利弗•亥维赛在他的著名的能量方程E=MC[sup]2[/sup]中所表示的。这在我们的共振能量设备中的电当量为：
在这个讲座里，我们将一起学习设备是怎样工作的，但在试图利用这些信息之前，请注意以下警告:
你需要再三阅读本文，以理解隐藏在装置后面的能量；该设备是能量生产者！差不多就是一个发电厂，但规模很小，这种特殊的线圈只需要电压，而当我们振荡那个电压时，电压变成真正的电流！
这意味着，如果你打算使用高压电容，即使是短路，在收集系统里也是不允许的。这不是初哥该呆的地方，请不要尝试实施，或利用这里所展示的资料——除非你经验丰富，技术精湛。无论是出版人还是作者，都不敢保证这里所含资料陈述的完整性或准确性，因而不承担任何由于你的行为所产生的损害或伤害责任。
阿尔及利亚，2014年8月
hopehope3012@gmail.com
让我们来看看磁场是怎样在一个普通的线圈里产生电压，以及为什么我们的线圈缺少已经被唐纳德•史密斯找到的能量的关键！
当一个磁场穿透一个线圈时，感应的旋转电场沿线圈产生附加的初始电压。在线圈中的每一匝都接收到相同的电压，我们沿线圈长提取能量，但我们失去了线圈内区域中的可用功率!! 要理解这一点，让我们来看看感生电场：
如果我们研究一下图.2——它表示图.1所示线圈的一个匝，我们看到那个磁场穿过那个环内的所有区域。这个磁场将被转换为电压，因为它将驱动一个旋转电场，这个场能够诱导一个电压，而这个感应的电压会由于图.1中点A和B之间的电压差而引起电流流动。
重要的是，对感应电场通常被遗忘的事情是，如图.3所示的我们的线圈内侧的可用性：
感应的电场独立于导电回路存在。换句话说，感应电场渗透于变化的磁场的区域内的所有空间中，如图.3中红色的场力线所示的那样。这个场如何？它在A点、以及A和B两点之间所有间距中。
如果我们想要实现功率放大，我们必须把要把磁场与感应的电场组合成这样一种方式——以保存非保守电场！感应的旋转电场将维持耗散，但我们可以用一个特斯拉双线并绕线圈（“TBC”）与那个场生成的感应电压一起运行。
我们需要扩展特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧以得益于感应电场到一个合理的度，如果我们试图用扁平的特斯拉双线并绕线圈，我们将在我们的电磁铁线圈里面临同样的问题——我们在两点之间的专注之处……共振能量装置的要点是基于一个扩展的特斯拉双线并绕线圈上的（图.4）。
我搜寻特斯拉的双线并绕线圈的规格的时，没能找到很多信息——如这种特殊线圈的共振频率，就好像它已被遗忘了——虽然自1894年以来就已为大家所知！
我觉得它没有优势；幸运的是，在那个时候，我成功地建立了一种新型的非对称电容，它有四个极板，而不是三个极板，我能复制我的源电压，我给它取名为C1/C2系统，当我用高压输送给C1时，我无需直接接触就能从C2取得电压，装置是基于C1和C2之间的电场的相互作用的。
C1/C2系统使我开窍，想到了无需直接接触而给电容充电的可能性；用这台设备。我开始以不同的方式思考，想知道我怎么能够只在一台设备中把电的两侧结合起来。图.4所示装置可以简化为图.5所示的：
磁的一侧是从A到B的路径，这是一条电流的路径，然后将形成磁能，并集中在我们的线圈里，磁的一侧是电的隐藏侧，因为我们这样做时，不能在电容器中长时间保存这种状态。这一侧直接关系到环境背景能或零点能。（接下来我们将看到为什么唐纳德•史密斯更喜欢环境背景能而不是零点能）
为简单起见，我们可以用永磁为例，永磁似乎所有的时间都在产生磁场而无需我们提供任何我们必须要给出的、可察觉的能量。
令人惊异的线圈的电的一侧是最难理解的。在我们扩展的特斯拉双线并绕线圈中，电容器是只是一个点! 它是点“X”，但从静态的角度看，我们说它在点C和D之间。从C到D的路径是保持电流方向所需的手段，以建立线圈，并确保电容器的两个极板之间产生的电压是最大值的。该电容是动态的电容器，而不是静态的电容器。这个电容器中位移电流是不存在的……因为它在一个设备中聚合了电的两极。磁的一侧是电流从点A开始并流向点B的电流侧。电的一侧是存在于两个极板之间最大值电压的点。我认为这是理解特斯拉双线并绕线圈的最难点，因为我们只把它看成一个线圈，而不是一个带有内置电容的线圈！
回溯到1894年，看看尼古拉•特斯拉先生说的他的双线并绕线圈：
我的这个发明的目的是避免使用昂贵的、笨重的和难以维持在理想状态的电容器，并如此构造线圈本身去实现相同的终极目标。
让我们通过分析扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行来开始吧。想象下面的图示是一个带电的、扩展的特斯拉线圈，有着正和负的部分，分别显示为红色和黑色的极板。
当我们通过其点C和D连接这两个板时，电流会如红色箭头所示从点A流到点B。当感应电场发现线圈是逆时针（“CCW”）绕制的——红板——与之相对的另一线圈顺时针（“CW”）绕制 ——黑板——这个电场将产生一个感应电压，它会趋于再次给电容充电！
因为感应电场的顺时针方向旋转的，这种情况下，旋转电场将在点B从0伏开始建立一个感应电压。当磁场增大，电流将逆时针流动，因此磁场的方向将如图.6所示——出了画面。
在这种情况下，我们实现了相邻板之间的无成本电压差。这种状况吸引电子是以前所没有的，成为吸纳的、并产生很大的潜在净增益，这个增益是真实的 !！
感应的旋转电场在闭合回路里流动，但这种设计使它在相邻的板之间建立起一个电压差。这个现象阻止相邻板之间的电压差的下降，而且使电功率的复制以无线电的频率实际运行。
由此，我们就可以理解为什么共振不能产生能量，而是以无线电频率复制能量，而这是这台设备能够用唐•史密斯给我们的公式而给出巨大能量的秘密：
感应的旋转电场将建立感应的初级电压；B为那个场的起点，那么它将具有0伏，但是当我们到达点D时，它将具有V伏，这是与点C可用的电压相同的。感应的旋转电场将继续它的旋转，在点A产生的一个2伏的值！（图.7）。
一个问题出现了：如果C和D都具有相同的电压, 哪里是电容器？
电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈（TBC）中是一个动态的电容器，它只在线圈振荡时才形成。当发生这种情况时，感应的电场将使C和D的电压值相同，但是每一个相邻匝将接收相同的电压差，这是吸引周围——而不是原来系统中的——电子所需的，但现在大量会集，提供了剩余功率。这个电容器由于CD的结合点而出现，并从一个动态的点来看，它是点X。
这台装置把磁和电当成是相同的东西来处理。在这种情况下，双方都有助于另一方。这里没有位移电流，因为它的出现是在我们分开电和磁的时候。当我们这样做时，我们是通过引入某种并不真实的东西来填充间隙的。位移电流不存在!!
当你在空中移动一块永久磁铁时，不管是否有线圈，都会出现感应电场。电就在那里，它来自背景能量，并返回到它的本底值，电和磁都具有相同的起源，磁是能量的一侧（磁场），电是物质的一侧（电子）。
当我们把一个传导线圈放在一个有一个变化的磁场的区域里时，物质的一侧出现。磁场使电子逆时针旋转并产生电压，以及顺时针旋转并产生电流，电压的电子显得更多的负性，因为它们更活跃，电流的电子显得较少负性。我们通过改变磁场来追寻电子的分离的数量。电流（I）是能量杀手，因为它吸收电压电子的能量！
在此系统中，磁场穿过一个特殊的电容器线圈里面，其两侧的电功率均为一个统一的状态。我们讨论了当电容跨自身两端放电时的阶段，而现在是时候来看看线圈将怎样用一个翻转的极性来给电容器充电了。
检讨一个正常的L/C电路里的共振，去理解扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行是重要的。假设你有一个带电的电容器，连接到一个线圈，电流开始流动，当电流达到其最大值时，这意味着该电容器被完全放电，磁场将具有更大的值，并开始下降而且感应一个电压，该电压将以相反极性再次给电容器充电。
同样的情况会在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里发生，当磁场达到其最大值时，便会下降并诱发一个电压，再次给电容器中充电，这里的复杂状态是要明瞭线圈和电容器的位置。
以动态线圈的视角在X的位置看电容器，位于A和B之间的线圈，比之于这个阶段常规的L/C电路所发生的，该线圈必须驱使电流超出其区域，A和B之间的外面的区域必须定位在X处，当磁场诱导电流去给C和D之间的电容器充电时，感应电场会做这项工作，因为它会改变旋转方向为逆时针（图.8），而这种行为往往会在电压增加期间保持电流在高值！在这台装置中，电容器的位置必须是火花隙的位置。火花隙在这个位置上将明显提高性能，并放大功率增益。
共振能量装置以20千赫以上的无线电速度工作。环境背景电子通常都在休眠或不活跃的状态，这使得汲入环境电子的操作难度很大。为此，我们需要一个接地连接来改善系统的性能，后面的视频里，唐•史密斯谈到了一些新的东西，不需要接地是因为有一种叫做空气接地的东西。
要有效激活空气中的电子，我们需要另一个能量源，实际上这种能量源是以一种负的能量存在的，但在我们更进一步之前，我们必须要看到电侧和磁侧之间的对称性。当我们从A开始到C,我们有半个线圈-电容器，而从D到B，我们有电容器-半个线圈。
为了理解我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是如何接收负能量的，最好看看装置振荡的方式。有两种方法馈给线圈：
直接法
这里，我们必须知道这个线圈的共振频率，或者作为选择，我们需要使共振频率由供电电路控制。这种方法是最好的，因为我们不需要大量的能量，因为当我们实现谐振，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈将具有非常高的阻抗，因此，A和B之间将可得到最大电压，而在电抗线圈L2中将需要更少的匝数。
间接法
这里，我们不必知道共振频率，如果我们从A和B供应这个线圈，电容器会充电。火花隙具有非常高的电阻，而除非点C和D之间存在电压差，它就不会触发，在那一刻会发生火花，并且当发生这种情况时，火花隙的电阻会从一个非常高的值掉到非常低的值，并且那会短路任何来自能量源的能量，直到固有的线圈共振结束！
电容器完全充电时，点A和点B之间出现最大电压，它是线圈侧的，当出现火花时，电容器将变成一个线圈，它有着一个已建成的电容器在里面！这种操作得到所需的固有共振而不会产生任何问题。
警告！
当我们从A点到B点馈给这个线圈，然后将其从电源断开连接时，然后你将期望通过短路点C到点D（通常从火花隙的位置）去给它放电。如果你这样做，那么触摸线圈你一定会得到一个可怕的高压电击！即使你看到火花，火花不会立即给这一电容放电，但它会导致线圈再次振荡，给自己充电。这个设备不是一个简单的电容器，因为当你短路火花隙时，它将把电能转化成电磁能，能够再次给电容器充电。
如果你试着短路点A和点B，以图使扩展的特斯拉双线并绕线圈放电，那么这两个点会转变成电的点（由于对称性）。从静态的角度来看，电容也可以取AB的位置！
解决方案是永久短路C到D，然后同时短路A到B。
正如我以前所提到过的，为了有效激活空气中的电子，就需要有额外的能量。在现实中，这并不一定会发生，因为配置是复杂的。负能量以一种不寻常的方式进入这台设备。因为反应能量和负能量之间有着共同的特征，扩展的特斯拉双线并绕线圈将提供大量的反应能量。反应能量是一种电能，量得的无功伏安（“vars”）不能以其目前的形式做功。对于正弦波形，无功功率（反应能量）的公式是：
我们的系统里的电抗器线圈是普通并联L/C电路的缩短版。在电抗器线圈里接收的输出能量因为线圈与电容器并联，必定是一种无功能耗（反应能量）。电流和电压之间的相位角为90度，因此，在这种情况下，有效功为零。
该系统就像一个负电阻，它是一个非耗散系统，因为它是一个能量吸收系统：
此系统中的无功电耗（反应能量）是一种优势。能量有序化，所以我们可以轻松实现室温超导！
如图.10所示，有功能是一种混沌的能量，所以它不容易去掉阻力。重要的一点我们需要聚集我们的注意力的是，电压为最大值时，电流将是完全不存在。负能量是一种电能，它是在产生火花（开-关）时从一个高压直流获得的（图.11）。
这就是为什么在我们的电源电路中，我们需要一个高压二极管。常规的并联L/C电路的谐振不要求这一点。
如果我们连接点C和点D之间的火花隙，则负能量将被与正能量相同的速度吸入到我们的系统！磁侧和电侧之间的对称性在我们的正能量现实中将向事实上不可检测的负能量打开正确的大门！
最初，当电容器开始放电时，电流增大，但诱导的旋转电场将趋于保持电压在一个高值上。电容放电通过火花隙 （这要求大量的电压），电流不能立即开始流动。最初，电流增大，但不出现火花。这将把电压推得更高（这是在并联的L/C电路中大家都知道的现象），然后电流极快地增加至一个高值，而电压被拉低至其不能维持火花的程度。当电容器完全放电，穿过火花隙的电流处于其最大值。所以，扩展的特斯拉双线并绕线圈产生的是一个方波，而不是预期的、由普通的并联L/C电路所产生的正弦波。出现火花时产生的方波，包含了所有频率的波，因此，即使火花的时间很短，那个时间里也会存在数千的振荡。我知道这难以想象，但它是的确发生的事情。
这种特殊的天才设计，由于它翻转了相对于热电的行为而解决了冷电的棘手的问题。冷电更喜欢沿着我们认为是绝缘的材料流动，而热电更愿意沿着我们所认为的导体材料流动。
按照汤姆•比尔登说的，带负电的电容器扮演的是线圈带热电时的角色，而线圈将履行热电电容器的角色（图.12）。
上图尝试理解冷电是怎样工作的，但最好还是看看佛洛伊德斯威特在附件里对他的VTA设备的解释:
重要的是要注意只要正的能量存在于正向流动的时间动态里，那么统一体和超一的功率增益是不可能的。由于电阻、阻抗、摩擦、磁滞、涡流和旋转机械的风阻损失的损失总和将始终降低整体效率低于作为封闭系统的统一体的效率。能量守恒的规律总是适用于所有系统。然而，感应的运动电场改变这个那些定律需要去适用的系统。由于真空三极管在超过四个维度里运行，并在量子态的多维现实和迪拉克海之间提供了一个链接，我们现在处理的是一个开放的系统，而不是“封闭的系统”，在这里所有的守恒和热力学定律都得到了发展。为了实现统一，所有的磁损和欧姆损耗的总和必须等于零。要达到这种状态，就需要创建负能量和负时间。当这实现时，所有的欧姆电阻变为零，而所有的能量于是沿着导体的外面以一个特殊的空间场的形式流动。
上面的解释描述了VTA设备，但也说明了唐•史密斯的共振能量装置的运作!!
电容器的正确模式是扩展的特斯拉双线并绕线圈，因为它在量子态的多维现实和负能量的迪拉克海之间提供了一个链接。从正能量的角度来看，AB描述了线圈而CD描述了电容器，但在负能量的区域里，线圈会转化为电容器AB；而在同一区域中的电容器会转变成线圈!!
我们如何解释这种物理!?
能量方程和迪拉克即需要正的能量，也需要负的能量。因此，它们在能量上是对称的，因为是物理的力，正斥力增加正能量，而负吸力增加负的能量。根据质能的现代动力学理论，负能将会仅仅是电荷在垂直于我们的普通维度的“虚构”方向上的振动。（图.13）。
要正确理解图.13，我们要记住，我们受限于我们的实际正能量；在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里，我们需要负能量在我们的正的一侧，火花隙在CD的位置是给正负能量组合的弹性的位置。
汤姆•比尔登有一本重要的书，题为《来自真空的能量》。下文是在236页上，是他对一个真实的负电阻的规格的解释：
真实的负电阻是一个开放的耗散系统，一个先验性的和平衡态的热力学，因此是不适用的。相反，开放系统的热力学远非平衡态则适用。负电阻自如地从系统外（从环境）接收能量，并在系统内截获和收集的行为“耗散”它，以随意地在系统中增加有效势能。在电路中，负电阻的主要特征是环境免费地供应一些过剩能量，一来给负载提供动力，二来和/或使电流再次返回到电压，尤其是当分流跨过源偶极的反电势区域时。操作者不必提供这种耗散的过剩能量去推进电流返回或耗散以给负荷供能！
在我们的系统里的真实的负电阻是蓝色扩展的特斯拉双线并绕线圈，在那里负能量使得电流再次返回到电压；这个能量将给线圈充电——如果它充当电容！
负能量区域（过去光锥）里的电流——相比于正能量区域（未来光锥）里的电流——以相反方式运行，磁高能侧和物理电侧之间的对称性将弯曲空间，以让负能量穿过我们的弹性的火花隙区域进入我们的设备，它代表了一个一维的电容器X，负能量可以通过吸引力来表示，它会穿过火花隙找到其路径，去增加电能穿过AB，系统将继续其发散，而负能量电流的顺时针旋转会增加热电流（势能）的逆时针旋转，这往往放大点A和点B之间的能量，这表示通过这种有效电流获得了电压增益！
当电容器跨自身（转变成了线圈）放电时，我们正在研究第一个瞬间，弯曲的AB空间将变为在负的能量之海里的一个点，它在我们虚构的扩展的特斯拉双线并绕线圈里是一个电容器。
类似地，当磁场坍塌并跨CD给电容器充电时，磁场返回到它的本底水准，时空连续统一体通过激发的相干空间流产生的场翻转。这些量子被吸引自——并最终萃取自——有效真空，无限的取之不尽、用之不竭的迪拉克海（摘自附录的弗洛伊德•斯威特）
像电荷在正能量侧上具有排斥的表现，而它们在负能量区域则是相互吸引的。这个信息对于理解负的能量之海的性质是必不可少的。
当轮到（第二时间段）用相反极性再次为我们的电容器充电时，在那个空间里的系统将偏离朝向负能量空间以封闭回路!! 电流从C传递到D，为电容器充电，但在虚拟维度里，它始于D并结束于C。如果它是一个线圈，这个能量将给电容器充磁。
如你所见，有正的实际能量和无法察觉的负的实际能量。我认为唐•史密斯更喜欢环境背景能量的名称而不是零点能，因为有两个区域，从中我们可以取得能量，即环境背景之上的能量和环境背景之下的能量。
在这点上，我们可以理解为什么冷电偏爱绝缘体而不是导体。这种能量能够流入一个虚构的维度里，相对于我们普通的、熟悉的维度平行和颠倒运行。但是……根据弗洛伊德•斯威特说的；当与正的能量平行运行时，然而，相反的能量类型会发生相抵消（湮灭）。这已经在实验室中得到了充分的测试。
当电压电子（逆时针旋转）和电流电子（顺时针旋转）在同一时间一起运行时——这适用于混沌的正能量流动体系时间，我们的反应能量共振系统与负能量和谐运行，我们以前的研究可以让我们得出一些重要的结论：
对于第一个时间段，我们有（C放电跨跃L）；
+ 能量增加磁能---- I
- 能量增加电能---- V
对于第二个时间段，我们有（L给C充电）；
+ 能量增加电能---- V
- 能量增加磁能---- I
由于磁能是电流而电能是电压，并因为它们是异相的 （反应能量），正能量将与负能量协调运行，而不会出现互相抵消。
我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是一个非常重要的设备，不仅因为它可以提供无限的电力，而且它给了我们一个独特的机会去理解能量我们的宇宙里流动的方式！
当设备振荡产生冷电和热电，这意味着装置能够联系到正负两种能量。能量的流动有两个方向；从正到负和反之亦然。让我们来考虑一下让事情奏效的物理方法吧。
在这个分析里，我试着解释关于正负能量的某些深层次的物理性质。如图.12和图.13所示，考虑能量流与时间的关系很重要。这两幅图恰恰代表了我的想法和对这个问题的理解。
当与金属表面相互影响时，冷电能产生电反应。这也可见于卡西米尔效应——两块非磁性的、没有携带静电电荷的金属板会互相非常靠近悬浮。两块板不会笔直落下，但会互相靠拢。
接触金属表面时，冷电能够产生电反应是因为它能够电离真空空间。我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，当产生火花时，我们实际上在通过一个点(火花隙)碰撞时空场。
时空场，在我看来，就是正负能量同时存在，它们共存，但由于恒定的比率而互相抵消。如果我们用引力场围绕着一个质量，而我们移动质量并产生一个质量流，也产生了一个新场。这是一种不同的重力场，没有源和没有库，当质量的速率增加，则创建的引力场也增加。如果质量达到光速，那么这就意味着它有着值 E = mC² 作为正能量。mC²是正负能量之间零点涨落（ZPF）所允许的最大交换值，以为那个质量以其方式存在于其时空场中，质量有两种选择来达到光速：
1. 它将变成奇异物质。
2. 它将打破时空结构。
提供这两个条件的唯一地方是黑洞。黑洞存在于星系中心，在质量和引力场之间提供旋转高能对称——见图.14、图.15和图.16。
螺旋星系要以宇宙尺寸（星系的直径可超过10万光年）维持其形状，需要负能量作为遍及整个星系的时空的底层能量。那个负能量必须即时传送虚粒子！由黑洞提供的转化的物理物质（包括时空！）在星系中供给额外的正能量，提供稳定性和对称性。黑洞不是时空裂缝，而且它们是必不可少的。
上述的解释将有助于为更好地理解电能的性质扫清道路。这就解释了为什么一个尖锐的正向直流电脉冲与负能量相互作用以产生冷电，是来自负的能量之海的瞬间响应。这个响应不是从火花隙开始，但却是结束于它！
负能量会旋转并在火花隙里告终，这将挤压时空去提供激励的相干虚粒子，当它接触金属表面时，反过来产生电反应。在我看来，金属表面产生的电反应有一个磁的角动量。冷电能够将电容器充电到比它的额定电压高得多的电压——即便电容器的额定电压很低。跃入脑海的问题是；用冷电充电的电容器内的电场真的存在吗？
如果答案是肯定的，那么电容器为什么不会毁坏？在我看来，这是因为冷电引起的电反应有磁的角动量，而不是电场力线。我认为用冷电充电的电容器的正负极板之间存在的磁力线实际如图.17中所示。
当火花隙对时空影响时（即，当火花出现时），来自负的能量之海的反应看起来好像它应该在正的能量一侧中抵消生成的激励（图.18）。我们无法检测到负能量的运动，所以我们只能看到它在我们正能量现实中的影响。
上图中红色的小球是火花隙，它是负能量进入我们现实的正能量的门户；负的能量之海在火花产生之前和之后都会发生反应。
回头参照图.14，火花隙触发负能量之前将从所述火花隙开始旋转以抵消在正能量侧生成的激励（图.19a），而当火花隙完成击发，负能量将结束在火花隙（图.19b）的位置上。
布洛赫壁区域中的普通的永磁体，是电子隔离区。让我们来看看这在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中是怎样发生的。在第一次时间周期中，当电容器开始跨自身放电，以成为并联L/C电路，点A将提供最大电压，而点B是最大电流。电流从点A开始而结束于点B。系统现在正在生产磁能，而由于磁场的增大，电子开始从点B流到点A, 这导致顺时针旋转，以抵消电压电子的逆时针旋转，而冷电将给线圈充电——如果它起着一个电容器的作用，而它将通过在点X提供磁角动量(图.19a中所示顺时针旋转)推动电流回去对抗电压，其结果是转回电压电子，引起强烈的初始电势能量。冷电里的电流等效于热电里的电压。布洛赫壁是负能量与我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈进行交互的地方，换言之，火花隙打火时，电流不会马上开始，因为负能量将通过在布洛赫壁区域X里提供一个顺时针旋转来供应一个有效电流。这个有效电流是实际电流的一个补偿器，但它不会从增加有效电势能的电压电子吸收能量。只有实际电流增大以提供磁能后，才会发生这一切。
警告: 请务必注意，高压电容器有着介质恢复，它存储电场很长一段时间。高压电容器需要5分钟或更长时间来充分放电。
能源无处不在,且随时可以免费取用。当我们这样做时，我们没有减少可用的能源，因为宇宙中充满了能量。我们宇宙里的能量是源、 物质是有形的能量，而能量是无形的物质。
我们的现实的正能量的旁边存在负的能量之海，提出了一个重要问题，即，当它们可以联合时，它们为什么各自分开？它们被分开，让我们的宇宙就以这样的方式存在。负能量服务于我们的存在，因为它的设计是作为我们的现实的前景正能量之下的背景能级。我们的存在是这两个充满活力的海洋之间薄薄的一部分。负能量极为活跃，直到当它什么也没有显现的那个点！
我们现在要解释一下我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的另一个重要表现，即，它的室温下的超导性。
这种设备中的难题之一是其把电压与电流相等的能力。线圈AB的导线可以接收周围的电子，因为它是作为电容器CD的表面的；让我们在图.20里检查这个表面：
当电容器跨自身放电而成为一个并联L/C电路，感应的旋转电场（在负能量的帮助下）在相邻极板之间产生了一个电压差，根据高斯定律，这个电压导致系统中新电子出现。
当周围的电子进入我们的系统时(图.21)，它们跨Y轴增加功率增益（图.20）。当电流流到扩展的特斯拉双线并绕线圈里面时，将添加并联电流，而Y轴里并联电压也一样，而在X轴里串联电压将被添加，而串联电流也一样!!
此系统以同样的方式处理电压和的电流，电压和电流完全相等。
当这发生时，装置使电磁通量成直角，并成为一个在每个过程中都近乎一致的系统，它将根据工作频率复制电功率。这是一个近乎统一的系统——由于室温下的超导性，这里的电子不会遇到常规并联L/C电路里所遇到的通常的减量。
平常的L/C电路不能在室温下产生超导性，因为在每个过程中，电力和磁力之间的交换，其中一个必然会被削弱。在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，它们被组合成这样的方式，以在每个过程中放大的功率，因此，每个周期中的总的可用电能是一个充电电容器里的可用能的两倍，这可从以下关系看出：
(考虑到在一个共振并联L/C电路中的磁能和电能之间的相似性)
这里，我需要解释在共振能量装置中反应（无功）能量的重要性，在交流电系统中，其电压和电流同时上升和下降（图.10）。只有有效的（有功的）、真实的功率被传递，而且当电流和电压之间有时间偏移时，反应（无功）能量（功率）和有效（有功）能量（功率）均被传递。当这个时间偏移为90度（π/2度）时，传递的真实功率将如上所述——为零。这并不意味着没有能量，但它确实意味着我们不能以这种交流的形式使用这种能量，我们必须把它改造成直流电，以使电流和电压统一。
无功（反应）功率（能量）看起来像一根跳绳(图.22)：
想象一下电压是绳子，而孩子们的身体是电流。无功功率（反应能量）看起来像跳绳，有功功率（有效能量）不会让孩子们的身体正确移动。无功功率（反应能量）是能量共振装置的重要组成部分，而跳绳是很好的例子，它显示了孩子们是如何轻易地向上和向下的。这种运动存在于我们的设备中。
共振能量设备的电压和电流之间的分隔对于产生和在射频速度上克隆电功率是至关重要的。收集和转换的巨大的可用电能的正确方法是必要的。
当制定计划收集并转换可用的电力时，图.22给出的范例是非常重要的。如果我们简单地用一个降压变压器，极有可能，我们将改变电流，那会减少增益的功率。当电压高电流低时，用反应能量（无功功率）。降压变压器会降低电压，但它不能像预期的那样放大电流！在常规变压器里，我们放大电流取决于可用的有功功率（V×I）：
物理上（图.23），变压器内的电磁磁通有两个组成部分，电组分V和磁组分I，用于电功率从初级到次级的成功转移，两者都需要在同一时间。在我们的例子中，当V高时，由于时移，产出（V×I）是低的，即使有效功率能够达到兆瓦！
我们必须考虑的另一因素是复制功率所需的高速度，用变压器来降低电压，加上需要特殊的、能够在无线电频率上响应的变压器芯。这些事实都必须认真对待，如果我们想有效地收集可用能量。
就个人而言，我更喜欢在应用高压二极管上加以改善，如图.24所示。最好是使用具有快速恢复高压二极管构成的二极管电桥。快速恢复二极管有能力很快返回到其阻断状态，使得它有可能为另外半个振荡在高压电容器里积累，每个周期（图.25里的向上和向下）将得到与充电电容器里的可用功类似的功率，由下面的等式给出:
扩展的特斯拉双线并绕线圈的令人惊异的、充满活力的表现使其完全不同于普通的并联L/C电路。我们扩展的特斯拉双线并绕线圈得到是等效并联L/C电路频率的两倍。这意味着如果你在一个普通的并联L/C电路里用相同的电容形成同样的电感，那么它产生的频率与相同组合的扩展的特斯拉双线并绕线圈形式相比，只有其一半的频率！
我一直没能验证这一点，因为我没有示波器或频率计。当然，这不应该成为不去思考设备将如何起作用的理由，所以下面的分析是一种尝试，设想唐纳德•史密斯先生给出的能量方程：
为简单起见，让我们只分析电压。当电容跨自身放电而变成一个完全的并联L/C电路，在那一刻，磁场达到它的最大值。使这个系统不同的是感应的旋转电场。在产生于坍塌磁场的感应电流可以这样做之前，这个场将瞬间给电容器用相反极性充电。正如我们之前了解到的，这是能量放大的关键。
共振是能量增殖的关键，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的作用就像一台装置，这样从正周到负周就不花时间。换句话说，装置具有瞬间改变其电荷的方向的能力。图.26中的黄色区域是不存在的（相对于常规的并联L/C电路），当能量上下循环时（图.25），装置在扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性的一侧提供了两次可用功率。
每个周期将给出的功率为：
由于频率会影响电压和电流，我们检验方程 1 如下:
CV×V, 乘积CV是电容器里可用电荷的量，如果我们用1秒来除它，我们将得到电流，因为Q/T是一秒钟的电流。让我们假设频率是3 Hz。
从图.27可以看到，总有效功率与9成正比，这是给定频率的平方。每周具有CV²的功率，一秒钟的周数使我们得出频率；频率将复制CV，这是电流，而这给我们CV×F，并通过乘积V×F复制电压，这种分析对于在这个系统中为什么电压等于电流是最好的解释，因为CV×F是有效电流而V×F是有效电压！这似乎很奇怪；乘积V×F怎么能成为有效电压，由于结果非常高，由于我们运行在20千赫的无线电频率以上吗？
图.23给出的例子将帮助我们理解这一点。当转为其交流态时，能量公式给出有效直流功率；电磁能量将成方形致使电流和电压和放大。在每一秒钟里, 有效功是 CV×F×VxF, 功率增益基于线圈L2里的匝数，而限制因素是乘积V×F，这在实际系统中是一个非常高的数。下面这个因子，电流非常高的成为乘积CV×F!! 这就解释了为什么兆瓦大小的装置可以相当容易地放在早餐桌上，而且它也解释了为什么这个设备是能够提供任何所需能级的能量。
我们的扩展的持斯拉双线并绕线圈的能量公式现在可以写成：
当转换成高压直流电时，这个方程得出的有效功单位是瓦特。当设备振荡，获得的功率是纯粹的无功功率（反应能量），在这个动态中，有无功伏安（VAR），而没有有功电功率（W），图.28：
实际上，扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个高压电容器，它具有让电流在内部穿透自身的能力，所以它即有磁、也有电的规格。
实践部分
自由能源设备是一种令人着迷的东西，往往会草率地要做一个和测试一个，但那样是不好的。高压伴随着大电流不是玩儿的！你的第一次犯错很可能也是你的最后一次。如果你决定在你房间里建造这台设备，用上锁和钥匙是个好主意，再在设备上贴上高压警告标志才是明智的举动。
我不鼓励你实际去建造这里所述的装置；上面提供的理论信息是最重要的部分。当充分理解装置时，那么当靠近它时要小心，它是自动的。这个装置是一个非常特殊的特斯拉线圈，当增加电压时，在一个普通变压器里的电流会下降，但这里的电流会以像电压一样的方式上升！这台装置的电流等于电压。共振即会影响电压，也会影响电流。特斯拉双线并绕线圈的特殊的几何设计，包括火花隙的灵活的位置，在正负能量之间产生所需的旋转的高能对称。正如我们已经见到的，火花隙为电能的大量流入打开了大门。我本人遭受过间接来自L2线圈的电击，而我证实了这台装置的风险。
为了构建，第一件我们需要的是一个高电压源。装置可以使用如在此描述的两种不同的方法馈给。第一种是直接方法，其高压电源具有与扩展的特斯拉双线并绕线圈的固有共振频率相同的频率。第二种方法是间接法；此法无需知道电抗（有效）线圈的频率。
需要高压电源供给扩展的特斯拉双线并绕线圈——这是个电抗线圈（有效线圈），图.29显示了一个容易建造的振荡器：
最好用一个有做好的高压二极管的反激变压器。回扫变压器都是现成的，而且便宜。上面的电路图是反激变压器的，那儿有一个高压电源通过点A和B进入我们的电抗线圈（图.30）:
最初，通过火花隙把电容器充电到所需要的值。当跨火花隙电极上的电压达到一个足够高的值时，产生的火花导致火花隙的电阻由一个非常高的值跳到一个非常小的值，短路所有来自电源的能量，直到固有谐振结束。电容器转换成一个完整的线圈——它有着自己的内置电容器。用这种方法时，特斯拉双线并绕线圈的固有共振是有保证的，但它确实有一些缺点。通过电源/火花间隙的组合所产生的频率必须足够高，以允许更多的能量产生，而这就需要一个强大的能量源。另一方面，电抗线圈AB之间的电压将通过火花隙电极间的距离来限定。这就加了需要在L2线圈里有大的匝数。
得到的输出电流与电容器极板之间的有效电压有直接的关系，它是在A和B之间形成的装置。我们需要牢记，电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈内以一种动态的方式结成一体，这里没有位移电流的存在。
馈给有着自身固有确切频率的电抗线圈的直接方法的最佳方式是获得最大的有效功率，但有一个现实的问题，因为很难找到一个在我们想要的频率范围内可调节的高压电源，尤其是200千赫以上的频率。我们可以要求我们的扩展的特斯拉比线并绕线圈运行在200千赫以上，为此，我们可能需要阻抗匹配电容器（图.31）。
上面看到的两个黄色电容器是用于阻抗匹配的，因为唐•史密斯设备里的工作频率是非常高的，需要一个霓虹管驱动器来供应它。
阻抗匹配仅仅使一个阻抗看起来像另一个的处理；在我们的情况下，有必要把负载阻抗同源匹配。例如，如果扩展的特斯拉双线并绕线圈在2.4兆赫谐振，（这是负载），而霓虹灯管驱动器在35.1千赫（这是源）运行，我们需要添加并联电容器到我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈，以令其在35.1千赫上共振。
在实践中，你需要短路点C和D，并测量电-特斯文拉双线并绕线圈的电感（为了这种测量，L2必须要在适当的位置上）。在这之后，移去短路并测量扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容。这给了你两个值“C”和“L”。
扩展的特斯拉双线并绕线圈的共振由下面给出：
当你为了阻抗的匹配加一个电容给扩展的特斯拉双线并绕线圈，谐振频率会由于下面的关系式而下降
我认为我们可以通过上面的方程来计算为实现共振而需要添加的c*的值。由式（b）可得
用式（c），我们将能够计算所需的电容器的阻抗匹配；得到的值是法拉，而式子的频率是赫兹，电感是亨利。
当你有正确的C*值，并给你的设备加电（图.33），共振还不会立即实现,因为只有当火花隙击火时才能构成完整的L/C并联电路!!
发生的第一件事是电容器C*的充电，之后，扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容器“C”将被充电，直到达到使火花隙打火所需的电压。当发生这种情况时，火花隙有一个非常低的阻值，使扩展特斯拉双线并绕线圈完全形成。在这一点上，从高压电源传入的电能会发现一个负载，它的阻抗匹配其谐振频率。这，反过来，产生跨扩展特斯拉双线并绕线圈的电感L的最大可能电压。此外，产生的电磁场会通过循环增加循环，导致设备在很短的时间后完全共振。
构建扩展的特斯拉双线并绕线圈
扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个有着磁的行为的高压电容器。所以，在同一时间，它即是一个电容也是线圈。构建这种装置是相对简单的。你需要两节铝箔，每节1.2米长（稍后我会解释修改扩展的特斯拉双线并绕线圈的可能性）。因为它是一个电容器，你需要3片聚乙烯片，每件1.3米长。
若要构建高压电容器，通常你需要2片聚乙烯片，但最好用3片，因为我们在用高压运行（图.35），这要看你构建高压电容器的技能了。
你需要焊条来保证铝箔的导电性，图.36表明了怎么去做。其实最佳长和宽的铝箔需要一些实验；你要确定磁电点的位置（图.37）。 A和B是磁点（线圈），而C和D是电点（电容器）。
扩展的特斯拉双线并绕线圈需要一个绕制其上的线圈架（图.38）
下面的照片显示的是在原型中所用的尺寸(图.39)
内部电弧对于高压电容器是一个常见的问题(图.40)
扩展的特斯拉双线并绕线圈的长度和宽度之间的最佳组合对于在L2线圈（电抗线圈）中获得的电能上有重大影响。例如，图.41里的用所示的扩展的特斯拉双线并绕线圈在L2线圈实验的电弧是非常微弱的，黑色箭头所示的长度比宽度（橙色箭头）大得多，这由于线圈电感小而得到的磁通是很弱的，线圈的电感是非常重要的，因为它会把复制的能量转换成电磁通量。
电抗线圈(L2):
线圈长约25厘米，如图.42所示，直径为6厘米，而线粗为1.18毫米（美标线规17号或标准线规18号），匝数约为200。图.43显示了一些L2线圈的美妙火花：
上面所示的火花非常强，但它无法烧穿薄薄的纸！这证明了所获得的电能是反应性的，所以照它现在这个样子是不能作功的。转换高压无功电能为直流电是不容易实现的。用电压超过10KV工作是非常危险的，在我的设备里，我要对40KV的无功功率做转换。
理念:
为了解决这个问题，让我们再想一想我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的能量方程。理念是用降压的方法，而不是使用升压技术工作。
能量方程可以写成这样：一秒钟能量 = CVF × VF
CVF是在一秒钟内的有效电流，因为C是扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容值，V是所用的电压，而F是共振频率
当L2线圈的跨压升高时，VF为限制值，获得的电功率的上升与L2的跨压值成正比，当达到VF时，所获得的总功率将恰恰为：CV^2F^2，这是一个相当高的功率位准。我知道这可能会造成混淆，但该系统具有相同的电压和电流。当提高电压时，电流保持恒定，因为这取决于乘积CVF。我们可以通过给L2线圈增加更多的匝来增加电压，这样做时，电流是一样的，但有效电能将由下式给出：一秒钟的能量 = CVF × V*
这里V*是L2的跨压。
在确定跨L2线圈所需电压，以达到所要求的电功率时，用这个新的方程将给我们很大的帮助。
例:
设，你有以下运行条件:
C = 10 nF
V = 30 KV
F = 100 KHz
你需要30千瓦的功率，要什么样的L2电压来实现这个功率位准？
使用上面的关系将会给我们：
30,000 = CVF x V*
30,000 = 10 x 10[^9 x 30 x 10^3 x 100 x 10^3 × V*
30,000 = 30 x V* =======> V* =1,000 伏
要获得30千瓦，您只需要1000伏的L2线圈的跨压。要达到这个功率位准，你需要直接共振，只用高压供给扩展的特斯拉双线并绕线圈，没有直接共振，不会得到这一结果，因为扩展的特斯拉双线并绕线圈的线圈跨压将受到火花隙的电极分离的限制。
这里扩展的特斯拉双线并绕线圈的跨压V是非常重要的，因为乘积CVF是用电抗线圈（L2）获得的电流。工作频率F也是重要的。类似于一个普通的变压器，如果我们想有效地使用降压法，我们在绕制扩展的特斯拉双线并绕线圈的时候，必须考虑用非常多的匝。在设计一个扩展的特斯拉双线并绕线圈时，考虑电容器极板的长度很重要，因为B和D之间的长度将给出电容器极板以之间的感生电压的总值，它是增加电磁通量的（图.44）。
共振能量装置简图可以像下图(图.45):
当从L2线圈转换反应电能（无功功率）为直流电并降压时，获得的电能要转成市电电压和频率（例如，220伏，50赫兹），电流仍将被再次提高。
某些应用不一定需要逆变器。电加热器可以直接由电容器组馈给，但我们还要通过使用另一个高感应线圈来防止L2的交流电进入加热器。
关于增加扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧的另一想法是用蚀刻铝箔以增加表面面积。这种箔可用高压化学处理。其结果如图.46所示：
也许这是唐纳德•史密斯所用的技术，以避免需要接地。我已经提到过有关使用负能量去迴避共振能量装置的接地需要，但我不能保证这是唐纳德•史密斯所用的方法。如有任何疑问或建议，欢迎给我发电邮：hopehope3012@gmail.com
第三章:静脉冲系统
穆罕默德评估唐•史密斯的设备
经过两年的对唐•史密斯的主要设计的检验和测试，在2014年，穆罕默德发布了下面的文档。如果愿意，他的文档可以作为一个单独的pdf文件下载：http://www.free-energy-info.com/Belkired.pdf
共振能量装置解释
前言
这份报告乃真主（神）的恩赐，感谢主——尽管这是两年多对唐纳德•李•史密斯的共振能量装置深刻思考的结果。我对这种设备感兴趣是由于它能提供大量的功率。该装置没有移动部件，体积很小。这份报告尝试解释关于共振能量设备的两个重要来源信息；它们包括文档和视频：
文档位于: /upload/images/import/Smith.pdf
视频为：
该文档中包含的信息是免费的，并向公众开放。我认为现在是时候让这样的信息广为人知了——自由能是免费的，因为它是给每一个人的。能量无处不在，源源不绝，随时可以用最小的努力取得，这里所描述的共振能量装置是最有吸引力的自由能设备之一，它基于一个多维的变换器，使得现实的正的能量和看不见的负的能量之海之间的谐波交换成为可能。这可能是应用了火花隙配置，正的和负的能量海洋之间的高能对称使其更适合用周围背景能量这个术语，而不是用零点能这个名称。上面的视频是一个非常好的资源，可以视之为与本文相辅相成 、互相印证的，使读者对视频和本文都能很好理解。
上面视频一开始，发明人就解释了磁场对发电的重要。磁能搅乱背景能量，而这导致线圈两端之间的电子的分隔，这种电子分隔是一种电功率的来源。
共振能量装置基于一个非常重要的理念，即磁和电是一个单一存在体的两面！
物质和能量是同一事物的两个方面，如奥利弗•亥维赛在他的著名的能量方程E=MC[sup]2[/sup]中所表示的。这在我们的共振能量设备中的电当量为：
在这个讲座里，我们将一起学习设备是怎样工作的，但在试图利用这些信息之前，请注意以下警告:
你需要再三阅读本文，以理解隐藏在装置后面的能量；该设备是能量生产者！差不多就是一个发电厂，但规模很小，这种特殊的线圈只需要电压，而当我们振荡那个电压时，电压变成真正的电流！
这意味着，如果你打算使用高压电容，即使是短路，在收集系统里也是不允许的。这不是初哥该呆的地方，请不要尝试实施，或利用这里所展示的资料——除非你经验丰富，技术精湛。无论是出版人还是作者，都不敢保证这里所含资料陈述的完整性或准确性，因而不承担任何由于你的行为所产生的损害或伤害责任。
阿尔及利亚，2014年8月
hopehope3012@gmail.com
让我们来看看磁场是怎样在一个普通的线圈里产生电压，以及为什么我们的线圈缺少已经被唐纳德•史密斯找到的能量的关键！
当一个磁场穿透一个线圈时，感应的旋转电场沿线圈产生附加的初始电压。在线圈中的每一匝都接收到相同的电压，我们沿线圈长提取能量，但我们失去了线圈内区域中的可用功率!! 要理解这一点，让我们来看看感生电场：
如果我们研究一下图.2——它表示图.1所示线圈的一个匝，我们看到那个磁场穿过那个环内的所有区域。这个磁场将被转换为电压，因为它将驱动一个旋转电场，这个场能够诱导一个电压，而这个感应的电压会由于图.1中点A和B之间的电压差而引起电流流动。
重要的是，对感应电场通常被遗忘的事情是，如图.3所示的我们的线圈内侧的可用性：
感应的电场独立于导电回路存在。换句话说，感应电场渗透于变化的磁场的区域内的所有空间中，如图.3中红色的场力线所示的那样。这个场如何？它在A点、以及A和B两点之间所有间距中。
如果我们想要实现功率放大，我们必须把要把磁场与感应的电场组合成这样一种方式——以保存非保守电场！感应的旋转电场将维持耗散，但我们可以用一个特斯拉双线并绕线圈（“TBC”）与那个场生成的感应电压一起运行。
我们需要扩展特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧以得益于感应电场到一个合理的度，如果我们试图用扁平的特斯拉双线并绕线圈，我们将在我们的电磁铁线圈里面临同样的问题——我们在两点之间的专注之处……共振能量装置的要点是基于一个扩展的特斯拉双线并绕线圈上的（图.4）。
我搜寻特斯拉的双线并绕线圈的规格的时，没能找到很多信息——如这种特殊线圈的共振频率，就好像它已被遗忘了——虽然自1894年以来就已为大家所知！
我觉得它没有优势；幸运的是，在那个时候，我成功地建立了一种新型的非对称电容，它有四个极板，而不是三个极板，我能复制我的源电压，我给它取名为C1/C2系统，当我用高压输送给C1时，我无需直接接触就能从C2取得电压，装置是基于C1和C2之间的电场的相互作用的。
C1/C2系统使我开窍，想到了无需直接接触而给电容充电的可能性；用这台设备。我开始以不同的方式思考，想知道我怎么能够只在一台设备中把电的两侧结合起来。图.4所示装置可以简化为图.5所示的：
磁的一侧是从A到B的路径，这是一条电流的路径，然后将形成磁能，并集中在我们的线圈里，磁的一侧是电的隐藏侧，因为我们这样做时，不能在电容器中长时间保存这种状态。这一侧直接关系到环境背景能或零点能。（接下来我们将看到为什么唐纳德•史密斯更喜欢环境背景能而不是零点能）
为简单起见，我们可以用永磁为例，永磁似乎所有的时间都在产生磁场而无需我们提供任何我们必须要给出的、可察觉的能量。
令人惊异的线圈的电的一侧是最难理解的。在我们扩展的特斯拉双线并绕线圈中，电容器是只是一个点! 它是点“X”，但从静态的角度看，我们说它在点C和D之间。从C到D的路径是保持电流方向所需的手段，以建立线圈，并确保电容器的两个极板之间产生的电压是最大值的。该电容是动态的电容器，而不是静态的电容器。这个电容器中位移电流是不存在的……因为它在一个设备中聚合了电的两极。磁的一侧是电流从点A开始并流向点B的电流侧。电的一侧是存在于两个极板之间最大值电压的点。我认为这是理解特斯拉双线并绕线圈的最难点，因为我们只把它看成一个线圈，而不是一个带有内置电容的线圈！
回溯到1894年，看看尼古拉•特斯拉先生说的他的双线并绕线圈：
我的这个发明的目的是避免使用昂贵的、笨重的和难以维持在理想状态的电容器，并如此构造线圈本身去实现相同的终极目标。
让我们通过分析扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行来开始吧。想象下面的图示是一个带电的、扩展的特斯拉线圈，有着正和负的部分，分别显示为红色和黑色的极板。
当我们通过其点C和D连接这两个板时，电流会如红色箭头所示从点A流到点B。当感应电场发现线圈是逆时针（“CCW”）绕制的——红板——与之相对的另一线圈顺时针（“CW”）绕制 ——黑板——这个电场将产生一个感应电压，它会趋于再次给电容充电！
因为感应电场的顺时针方向旋转的，这种情况下，旋转电场将在点B从0伏开始建立一个感应电压。当磁场增大，电流将逆时针流动，因此磁场的方向将如图.6所示——出了画面。
在这种情况下，我们实现了相邻板之间的无成本电压差。这种状况吸引电子是以前所没有的，成为吸纳的、并产生很大的潜在净增益，这个增益是真实的 !！
感应的旋转电场在闭合回路里流动，但这种设计使它在相邻的板之间建立起一个电压差。这个现象阻止相邻板之间的电压差的下降，而且使电功率的复制以无线电的频率实际运行。
由此，我们就可以理解为什么共振不能产生能量，而是以无线电频率复制能量，而这是这台设备能够用唐•史密斯给我们的公式而给出巨大能量的秘密：
感应的旋转电场将建立感应的初级电压；B为那个场的起点，那么它将具有0伏，但是当我们到达点D时，它将具有V伏，这是与点C可用的电压相同的。感应的旋转电场将继续它的旋转，在点A产生的一个2伏的值！（图.7）。
一个问题出现了：如果C和D都具有相同的电压, 哪里是电容器？
电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈（TBC）中是一个动态的电容器，它只在线圈振荡时才形成。当发生这种情况时，感应的电场将使C和D的电压值相同，但是每一个相邻匝将接收相同的电压差，这是吸引周围——而不是原来系统中的——电子所需的，但现在大量会集，提供了剩余功率。这个电容器由于CD的结合点而出现，并从一个动态的点来看，它是点X。
这台装置把磁和电当成是相同的东西来处理。在这种情况下，双方都有助于另一方。这里没有位移电流，因为它的出现是在我们分开电和磁的时候。当我们这样做时，我们是通过引入某种并不真实的东西来填充间隙的。位移电流不存在!!
当你在空中移动一块永久磁铁时，不管是否有线圈，都会出现感应电场。电就在那里，它来自背景能量，并返回到它的本底值，电和磁都具有相同的起源，磁是能量的一侧（磁场），电是物质的一侧（电子）。
当我们把一个传导线圈放在一个有一个变化的磁场的区域里时，物质的一侧出现。磁场使电子逆时针旋转并产生电压，以及顺时针旋转并产生电流，电压的电子显得更多的负性，因为它们更活跃，电流的电子显得较少负性。我们通过改变磁场来追寻电子的分离的数量。电流（I）是能量杀手，因为它吸收电压电子的能量！
在此系统中，磁场穿过一个特殊的电容器线圈里面，其两侧的电功率均为一个统一的状态。我们讨论了当电容跨自身两端放电时的阶段，而现在是时候来看看线圈将怎样用一个翻转的极性来给电容器充电了。
检讨一个正常的L/C电路里的共振，去理解扩展的特斯拉双线并绕线圈的运行是重要的。假设你有一个带电的电容器，连接到一个线圈，电流开始流动，当电流达到其最大值时，这意味着该电容器被完全放电，磁场将具有更大的值，并开始下降而且感应一个电压，该电压将以相反极性再次给电容器充电。
同样的情况会在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里发生，当磁场达到其最大值时，便会下降并诱发一个电压，再次给电容器中充电，这里的复杂状态是要明瞭线圈和电容器的位置。
以动态线圈的视角在X的位置看电容器，位于A和B之间的线圈，比之于这个阶段常规的L/C电路所发生的，该线圈必须驱使电流超出其区域，A和B之间的外面的区域必须定位在X处，当磁场诱导电流去给C和D之间的电容器充电时，感应电场会做这项工作，因为它会改变旋转方向为逆时针（图.8），而这种行为往往会在电压增加期间保持电流在高值！在这台装置中，电容器的位置必须是火花隙的位置。火花隙在这个位置上将明显提高性能，并放大功率增益。
共振能量装置以20千赫以上的无线电速度工作。环境背景电子通常都在休眠或不活跃的状态，这使得汲入环境电子的操作难度很大。为此，我们需要一个接地连接来改善系统的性能，后面的视频里，唐•史密斯谈到了一些新的东西，不需要接地是因为有一种叫做空气接地的东西。
要有效激活空气中的电子，我们需要另一个能量源，实际上这种能量源是以一种负的能量存在的，但在我们更进一步之前，我们必须要看到电侧和磁侧之间的对称性。当我们从A开始到C,我们有半个线圈-电容器，而从D到B，我们有电容器-半个线圈。
为了理解我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是如何接收负能量的，最好看看装置振荡的方式。有两种方法馈给线圈：
直接法
这里，我们必须知道这个线圈的共振频率，或者作为选择，我们需要使共振频率由供电电路控制。这种方法是最好的，因为我们不需要大量的能量，因为当我们实现谐振，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈将具有非常高的阻抗，因此，A和B之间将可得到最大电压，而在电抗线圈L2中将需要更少的匝数。
间接法
这里，我们不必知道共振频率，如果我们从A和B供应这个线圈，电容器会充电。火花隙具有非常高的电阻，而除非点C和D之间存在电压差，它就不会触发，在那一刻会发生火花，并且当发生这种情况时，火花隙的电阻会从一个非常高的值掉到非常低的值，并且那会短路任何来自能量源的能量，直到固有的线圈共振结束！
电容器完全充电时，点A和点B之间出现最大电压，它是线圈侧的，当出现火花时，电容器将变成一个线圈，它有着一个已建成的电容器在里面！这种操作得到所需的固有共振而不会产生任何问题。
警告！
当我们从A点到B点馈给这个线圈，然后将其从电源断开连接时，然后你将期望通过短路点C到点D（通常从火花隙的位置）去给它放电。如果你这样做，那么触摸线圈你一定会得到一个可怕的高压电击！即使你看到火花，火花不会立即给这一电容放电，但它会导致线圈再次振荡，给自己充电。这个设备不是一个简单的电容器，因为当你短路火花隙时，它将把电能转化成电磁能，能够再次给电容器充电。
如果你试着短路点A和点B，以图使扩展的特斯拉双线并绕线圈放电，那么这两个点会转变成电的点（由于对称性）。从静态的角度来看，电容也可以取AB的位置！
解决方案是永久短路C到D，然后同时短路A到B。
正如我以前所提到过的，为了有效激活空气中的电子，就需要有额外的能量。在现实中，这并不一定会发生，因为配置是复杂的。负能量以一种不寻常的方式进入这台设备。因为反应能量和负能量之间有着共同的特征，扩展的特斯拉双线并绕线圈将提供大量的反应能量。反应能量是一种电能，量得的无功伏安（“vars”）不能以其目前的形式做功。对于正弦波形，无功功率（反应能量）的公式是：
无功功率 = V x I x sin (θ)
我们的系统里的电抗器线圈是普通并联L/C电路的缩短版。在电抗器线圈里接收的输出能量因为线圈与电容器并联，必定是一种无功能耗（反应能量）。电流和电压之间的相位角为90度，因此，在这种情况下，有效功为零。
有效功 = V x I x cos (90度) = 0
该系统就像一个负电阻，它是一个非耗散系统，因为它是一个能量吸收系统：
此系统中的无功电耗（反应能量）是一种优势。能量有序化，所以我们可以轻松实现室温超导！
如图.10所示，有功能是一种混沌的能量，所以它不容易去掉阻力。重要的一点我们需要聚集我们的注意力的是，电压为最大值时，电流将是完全不存在。负能量是一种电能，它是在产生火花（开-关）时从一个高压直流获得的（图.11）。
这就是为什么在我们的电源电路中，我们需要一个高压二极管。常规的并联L/C电路的谐振不要求这一点。
如果我们连接点C和点D之间的火花隙，则负能量将被与正能量相同的速度吸入到我们的系统！磁侧和电侧之间的对称性在我们的正能量现实中将向事实上不可检测的负能量打开正确的大门！
最初，当电容器开始放电时，电流增大，但诱导的旋转电场将趋于保持电压在一个高值上。电容放电通过火花隙 （这要求大量的电压），电流不能立即开始流动。最初，电流增大，但不出现火花。这将把电压推得更高（这是在并联的L/C电路中大家都知道的现象），然后电流极快地增加至一个高值，而电压被拉低至其不能维持火花的程度。当电容器完全放电，穿过火花隙的电流处于其最大值。所以，扩展的特斯拉双线并绕线圈产生的是一个方波，而不是预期的、由普通的并联L/C电路所产生的正弦波。出现火花时产生的方波，包含了所有频率的波，因此，即使火花的时间很短，那个时间里也会存在数千的振荡。我知道这难以想象，但它是的确发生的事情。
这种特殊的天才设计，由于它翻转了相对于热电的行为而解决了冷电的棘手的问题。冷电更喜欢沿着我们认为是绝缘的材料流动，而热电更愿意沿着我们所认为的导体材料流动。
按照汤姆•比尔登说的，带负电的电容器扮演的是线圈带热电时的角色，而线圈将履行热电电容器的角色（图.12）。
上图尝试理解冷电是怎样工作的，但最好还是看看佛洛伊德斯威特在附件里对他的VTA设备的解释:
重要的是要注意只要正的能量存在于正向流动的时间动态里，那么统一体和超一的功率增益是不可能的。由于电阻、阻抗、摩擦、磁滞、涡流和旋转机械的风阻损失的损失总和将始终降低整体效率低于作为封闭系统的统一体的效率。能量守恒的规律总是适用于所有系统。然而，感应的运动电场改变这个那些定律需要去适用的系统。由于真空三极管在超过四个维度里运行，并在量子态的多维现实和迪拉克海之间提供了一个链接，我们现在处理的是一个开放的系统，而不是“封闭的系统”，在这里所有的守恒和热力学定律都得到了发展。为了实现统一，所有的磁损和欧姆损耗的总和必须等于零。要达到这种状态，就需要创建负能量和负时间。当这实现时，所有的欧姆电阻变为零，而所有的能量于是沿着导体的外面以一个特殊的空间场的形式流动。
上面的解释描述了VTA设备，但也说明了唐•史密斯的共振能量装置的运作!!
电容器的正确模式是扩展的特斯拉双线并绕线圈，因为它在量子态的多维现实和负能量的迪拉克海之间提供了一个链接。从正能量的角度来看，AB描述了线圈而CD描述了电容器，但在负能量的区域里，线圈会转化为电容器AB；而在同一区域中的电容器会转变成线圈!!
我们如何解释这种物理!?
能量方程和迪拉克即需要正的能量，也需要负的能量。因此，它们在能量上是对称的，因为是物理的力，正斥力增加正能量，而负吸力增加负的能量。根据质能的现代动力学理论，负能将会仅仅是电荷在垂直于我们的普通维度的“虚构”方向上的振动。（图.13）。
要正确理解图.13，我们要记住，我们受限于我们的实际正能量；在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈里，我们需要负能量在我们的正的一侧，火花隙在CD的位置是给正负能量组合的弹性的位置。
汤姆•比尔登有一本重要的书，题为《来自真空的能量》。下文是在236页上，是他对一个真实的负电阻的规格的解释：
真实的负电阻是一个开放的耗散系统，一个先验性的和平衡态的热力学，因此是不适用的。相反，开放系统的热力学远非平衡态则适用。负电阻自如地从系统外（从环境）接收能量，并在系统内截获和收集的行为“耗散”它，以随意地在系统中增加有效势能。在电路中，负电阻的主要特征是环境免费地供应一些过剩能量，一来给负载提供动力，二来和/或使电流再次返回到电压，尤其是当分流跨过源偶极的反电势区域时。操作者不必提供这种耗散的过剩能量去推进电流返回或耗散以给负荷供能！
在我们的系统里的真实的负电阻是蓝色扩展的特斯拉双线并绕线圈，在那里负能量使得电流再次返回到电压；这个能量将给线圈充电——如果它充当电容！
负能量区域（过去光锥）里的电流——相比于正能量区域（未来光锥）里的电流——以相反方式运行，磁高能侧和物理电侧之间的对称性将弯曲空间，以让负能量穿过我们的弹性的火花隙区域进入我们的设备，它代表了一个一维的电容器X，负能量可以通过吸引力来表示，它会穿过火花隙找到其路径，去增加电能穿过AB，系统将继续其发散，而负能量电流的顺时针旋转会增加热电流（势能）的逆时针旋转，这往往放大点A和点B之间的能量，这表示通过这种有效电流获得了电压增益！
当电容器跨自身（转变成了线圈）放电时，我们正在研究第一个瞬间，弯曲的AB空间将变为在负的能量之海里的一个点，它在我们虚构的扩展的特斯拉双线并绕线圈里是一个电容器。
类似地，当磁场坍塌并跨CD给电容器充电时，磁场返回到它的本底水准，时空连续统一体通过激发的相干空间流产生的场翻转。这些量子被吸引自——并最终萃取自——有效真空，无限的取之不尽、用之不竭的迪拉克海（摘自附录的弗洛伊德•斯威特）
像电荷在正能量侧上具有排斥的表现，而它们在负能量区域则是相互吸引的。这个信息对于理解负的能量之海的性质是必不可少的。
当轮到（第二时间段）用相反极性再次为我们的电容器充电时，在那个空间里的系统将偏离朝向负能量空间以封闭回路!! 电流从C传递到D，为电容器充电，但在虚拟维度里，它始于D并结束于C。如果它是一个线圈，这个能量将给电容器充磁。
如你所见，有正的实际能量和无法察觉的负的实际能量。我认为唐•史密斯更喜欢环境背景能量的名称而不是零点能，因为有两个区域，从中我们可以取得能量，即环境背景之上的能量和环境背景之下的能量。
在这点上，我们可以理解为什么冷电偏爱绝缘体而不是导体。这种能量能够流入一个虚构的维度里，相对于我们普通的、熟悉的维度平行和颠倒运行。但是……根据弗洛伊德•斯威特说的；当与正的能量平行运行时，然而，相反的能量类型会发生相抵消（湮灭）。这已经在实验室中得到了充分的测试。
当电压电子（逆时针旋转）和电流电子（顺时针旋转）在同一时间一起运行时——这适用于混沌的正能量流动体系时间，我们的反应能量共振系统与负能量和谐运行，我们以前的研究可以让我们得出一些重要的结论：
对于第一个时间段，我们有（C放电跨跃L）；
+ 能量增加磁能---- I
- 能量增加电能---- V
对于第二个时间段，我们有（L给C充电）；
+ 能量增加电能---- V
- 能量增加磁能---- I
由于磁能是电流而电能是电压，并因为它们是异相的 （反应能量），正能量将与负能量协调运行，而不会出现互相抵消。
我们的扩展特斯拉双线并绕线圈是一个非常重要的设备，不仅因为它可以提供无限的电力，而且它给了我们一个独特的机会去理解能量我们的宇宙里流动的方式！
当设备振荡产生冷电和热电，这意味着装置能够联系到正负两种能量。能量的流动有两个方向；从正到负和反之亦然。让我们来考虑一下让事情奏效的物理方法吧。
在这个分析里，我试着解释关于正负能量的某些深层次的物理性质。如图.12和图.13所示，考虑能量流与时间的关系很重要。这两幅图恰恰代表了我的想法和对这个问题的理解。
当与金属表面相互影响时，冷电能产生电反应。这也可见于卡西米尔效应——两块非磁性的、没有携带静电电荷的金属板会互相非常靠近悬浮。两块板不会笔直落下，但会互相靠拢。
接触金属表面时，冷电能够产生电反应是因为它能够电离真空空间。我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，当产生火花时，我们实际上在通过一个点(火花隙)碰撞时空场。
时空场，在我看来，就是正负能量同时存在，它们共存，但由于恒定的比率而互相抵消。如果我们用引力场围绕着一个质量，而我们移动质量并产生一个质量流，也产生了一个新场。这是一种不同的重力场，没有源和没有库，当质量的速率增加，则创建的引力场也增加。如果质量达到光速，那么这就意味着它有着值 E = mC² 作为正能量。mC²是正负能量之间零点涨落（ZPF）所允许的最大交换值，以为那个质量以其方式存在于其时空场中，质量有两种选择来达到光速：
1. 它将变成奇异物质。
2. 它将打破时空结构。
提供这两个条件的唯一地方是黑洞。黑洞存在于星系中心，在质量和引力场之间提供旋转高能对称——见图.14、图.15和图.16。
螺旋星系要以宇宙尺寸（星系的直径可超过10万光年）维持其形状，需要负能量作为遍及整个星系的时空的底层能量。那个负能量必须即时传送虚粒子！由黑洞提供的转化的物理物质（包括时空！）在星系中供给额外的正能量，提供稳定性和对称性。黑洞不是时空裂缝，而且它们是必不可少的。
上述的解释将有助于为更好地理解电能的性质扫清道路。这就解释了为什么一个尖锐的正向直流电脉冲与负能量相互作用以产生冷电，是来自负的能量之海的瞬间响应。这个响应不是从火花隙开始，但却是结束于它！
负能量会旋转并在火花隙里告终，这将挤压时空去提供激励的相干虚粒子，当它接触金属表面时，反过来产生电反应。在我看来，金属表面产生的电反应有一个磁的角动量。冷电能够将电容器充电到比它的额定电压高得多的电压——即便电容器的额定电压很低。跃入脑海的问题是；用冷电充电的电容器内的电场真的存在吗？
如果答案是肯定的，那么电容器为什么不会毁坏？在我看来，这是因为冷电引起的电反应有磁的角动量，而不是电场力线。我认为用冷电充电的电容器的正负极板之间存在的磁力线实际如图.17中所示。
当火花隙对时空影响时（即，当火花出现时），来自负的能量之海的反应看起来好像它应该在正的能量一侧中抵消生成的激励（图.18）。我们无法检测到负能量的运动，所以我们只能看到它在我们正能量现实中的影响。
上图中红色的小球是火花隙，它是负能量进入我们现实的正能量的门户；负的能量之海在火花产生之前和之后都会发生反应。
回头参照图.14，火花隙触发负能量之前将从所述火花隙开始旋转以抵消在正能量侧生成的激励（图.19a），而当火花隙完成击发，负能量将结束在火花隙（图.19b）的位置上。
布洛赫壁区域中的普通的永磁体，是电子隔离区。让我们来看看这在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中是怎样发生的。在第一次时间周期中，当电容器开始跨自身放电，以成为并联L/C电路，点A将提供最大电压，而点B是最大电流。电流从点A开始而结束于点B。系统现在正在生产磁能，而由于磁场的增大，电子开始从点B流到点A, 这导致顺时针旋转，以抵消电压电子的逆时针旋转，而冷电将给线圈充电——如果它起着一个电容器的作用，而它将通过在点X提供磁角动量(图.19a中所示顺时针旋转)推动电流回去对抗电压，其结果是转回电压电子，引起强烈的初始电势能量。冷电里的电流等效于热电里的电压。布洛赫壁是负能量与我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈进行交互的地方，换言之，火花隙打火时，电流不会马上开始，因为负能量将通过在布洛赫壁区域X里提供一个顺时针旋转来供应一个有效电流。这个有效电流是实际电流的一个补偿器，但它不会从增加有效电势能的电压电子吸收能量。只有实际电流增大以提供磁能后，才会发生这一切。
警告: 请务必注意，高压电容器有着介质恢复，它存储电场很长一段时间。高压电容器需要5分钟或更长时间来充分放电。
能源无处不在,且随时可以免费取用。当我们这样做时，我们没有减少可用的能源，因为宇宙中充满了能量。我们宇宙里的能量是源、 物质是有形的能量，而能量是无形的物质。
我们的现实的正能量的旁边存在负的能量之海，提出了一个重要问题，即，当它们可以联合时，它们为什么各自分开？它们被分开，让我们的宇宙就以这样的方式存在。负能量服务于我们的存在，因为它的设计是作为我们的现实的前景正能量之下的背景能级。我们的存在是这两个充满活力的海洋之间薄薄的一部分。负能量极为活跃，直到当它什么也没有显现的那个点！
我们现在要解释一下我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的另一个重要表现，即，它的室温下的超导性。
这种设备中的难题之一是其把电压与电流相等的能力。线圈AB的导线可以接收周围的电子，因为它是作为电容器CD的表面的；让我们在图.20里检查这个表面：
当电容器跨自身放电而成为一个并联L/C电路，感应的旋转电场（在负能量的帮助下）在相邻极板之间产生了一个电压差，根据高斯定律，这个电压导致系统中新电子出现。
当周围的电子进入我们的系统时(图.21)，它们跨Y轴增加功率增益（图.20）。当电流流到扩展的特斯拉双线并绕线圈里面时，将添加并联电流，而Y轴里并联电压也一样，而在X轴里串联电压将被添加，而串联电流也一样!!
Y-轴上: 和 (I) 等于 (V)
X-轴上: 和 (V) 等于 (I)
此系统以同样的方式处理电压和的电流，电压和电流完全相等。
当这发生时，装置使电磁通量成直角，并成为一个在每个过程中都近乎一致的系统，它将根据工作频率复制电功率。这是一个近乎统一的系统——由于室温下的超导性，这里的电子不会遇到常规并联L/C电路里所遇到的通常的减量。
平常的L/C电路不能在室温下产生超导性，因为在每个过程中，电力和磁力之间的交换，其中一个必然会被削弱。在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈中，它们被组合成这样的方式，以在每个过程中放大的功率，因此，每个周期中的总的可用电能是一个充电电容器里的可用能的两倍，这可从以下关系看出：
(考虑到在一个共振并联L/C电路中的磁能和电能之间的相似性)
这里，我需要解释在共振能量装置中反应（无功）能量的重要性，在交流电系统中，其电压和电流同时上升和下降（图.10）。只有有效的（有功的）、真实的功率被传递，而且当电流和电压之间有时间偏移时，反应（无功）能量（功率）和有效（有功）能量（功率）均被传递。当这个时间偏移为90度（π/2度）时，传递的真实功率将如上所述——为零。这并不意味着没有能量，但它确实意味着我们不能以这种交流的形式使用这种能量，我们必须把它改造成直流电，以使电流和电压统一。
无功（反应）功率（能量）看起来像一根跳绳(图.22)：
想象一下电压是绳子，而孩子们的身体是电流。无功功率（反应能量）看起来像跳绳，有功功率（有效能量）不会让孩子们的身体正确移动。无功功率（反应能量）是能量共振装置的重要组成部分，而跳绳是很好的例子，它显示了孩子们是如何轻易地向上和向下的。这种运动存在于我们的设备中。
共振能量设备的电压和电流之间的分隔对于产生和在射频速度上克隆电功率是至关重要的。收集和转换的巨大的可用电能的正确方法是必要的。
当制定计划收集并转换可用的电力时，图.22给出的范例是非常重要的。如果我们简单地用一个降压变压器，极有可能，我们将改变电流，那会减少增益的功率。当电压高电流低时，用反应能量（无功功率）。降压变压器会降低电压，但它不能像预期的那样放大电流！在常规变压器里，我们放大电流取决于可用的有功功率（V×I）：
物理上（图.23），变压器内的电磁磁通有两个组成部分，电组分V和磁组分I，用于电功率从初级到次级的成功转移，两者都需要在同一时间。在我们的例子中，当V高时，由于时移，产出（V×I）是低的，即使有效功率能够达到兆瓦！
我们必须考虑的另一因素是复制功率所需的高速度，用变压器来降低电压，加上需要特殊的、能够在无线电频率上响应的变压器芯。这些事实都必须认真对待，如果我们想有效地收集可用能量。
就个人而言，我更喜欢在应用高压二极管上加以改善，如图.24所示。最好是使用具有快速恢复高压二极管构成的二极管电桥。快速恢复二极管有能力很快返回到其阻断状态，使得它有可能为另外半个振荡在高压电容器里积累，每个周期（图.25里的向上和向下）将得到与充电电容器里的可用功类似的功率，由下面的等式给出:
扩展的特斯拉双线并绕线圈的令人惊异的、充满活力的表现使其完全不同于普通的并联L/C电路。我们扩展的特斯拉双线并绕线圈得到是等效并联L/C电路频率的两倍。这意味着如果你在一个普通的并联L/C电路里用相同的电容形成同样的电感，那么它产生的频率与相同组合的扩展的特斯拉双线并绕线圈形式相比，只有其一半的频率！
我一直没能验证这一点，因为我没有示波器或频率计。当然，这不应该成为不去思考设备将如何起作用的理由，所以下面的分析是一种尝试，设想唐纳德•史密斯先生给出的能量方程：
为简单起见，让我们只分析电压。当电容跨自身放电而变成一个完全的并联L/C电路，在那一刻，磁场达到它的最大值。使这个系统不同的是感应的旋转电场。在产生于坍塌磁场的感应电流可以这样做之前，这个场将瞬间给电容器用相反极性充电。正如我们之前了解到的，这是能量放大的关键。
共振是能量增殖的关键，我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的作用就像一台装置，这样从正周到负周就不花时间。换句话说，装置具有瞬间改变其电荷的方向的能力。图.26中的黄色区域是不存在的（相对于常规的并联L/C电路），当能量上下循环时（图.25），装置在扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性的一侧提供了两次可用功率。
每个周期将给出的功率为：
由于频率会影响电压和电流，我们检验方程 1 如下:
CV×V, 乘积CV是电容器里可用电荷的量，如果我们用1秒来除它，我们将得到电流，因为Q/T是一秒钟的电流。让我们假设频率是3 Hz。
从图.27可以看到，总有效功率与9成正比，这是给定频率的平方。每周具有CV²的功率，一秒钟的周数使我们得出频率；频率将复制CV，这是电流，而这给我们CV×F，并通过乘积V×F复制电压，这种分析对于在这个系统中为什么电压等于电流是最好的解释，因为CV×F是有效电流而V×F是有效电压！这似乎很奇怪；乘积V×F怎么能成为有效电压，由于结果非常高，由于我们运行在20千赫的无线电频率以上吗？
图.23给出的例子将帮助我们理解这一点。当转为其交流态时，能量公式给出有效直流功率；电磁能量将成方形致使电流和电压和放大。在每一秒钟里, 有效功是 CV×F×VxF, 功率增益基于线圈L2里的匝数，而限制因素是乘积V×F，这在实际系统中是一个非常高的数。下面这个因子，电流非常高的成为乘积CV×F!! 这就解释了为什么兆瓦大小的装置可以相当容易地放在早餐桌上，而且它也解释了为什么这个设备是能够提供任何所需能级的能量。
我们的扩展的持斯拉双线并绕线圈的能量公式现在可以写成：
当转换成高压直流电时，这个方程得出的有效功单位是瓦特。当设备振荡，获得的功率是纯粹的无功功率（反应能量），在这个动态中，有无功伏安（VAR），而没有有功电功率（W），图.28：
实际上，扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个高压电容器，它具有让电流在内部穿透自身的能力，所以它即有磁、也有电的规格。
实践部分
自由能源设备是一种令人着迷的东西，往往会草率地要做一个和测试一个，但那样是不好的。高压伴随着大电流不是玩儿的！你的第一次犯错很可能也是你的最后一次。如果你决定在你房间里建造这台设备，用上锁和钥匙是个好主意，再在设备上贴上高压警告标志才是明智的举动。
我不鼓励你实际去建造这里所述的装置；上面提供的理论信息是最重要的部分。当充分理解装置时，那么当靠近它时要小心，它是自动的。这个装置是一个非常特殊的特斯拉线圈，当增加电压时，在一个普通变压器里的电流会下降，但这里的电流会以像电压一样的方式上升！这台装置的电流等于电压。共振即会影响电压，也会影响电流。特斯拉双线并绕线圈的特殊的几何设计，包括火花隙的灵活的位置，在正负能量之间产生所需的旋转的高能对称。正如我们已经见到的，火花隙为电能的大量流入打开了大门。我本人遭受过间接来自L2线圈的电击，而我证实了这台装置的风险。
为了构建，第一件我们需要的是一个高电压源。装置可以使用如在此描述的两种不同的方法馈给。第一种是直接方法，其高压电源具有与扩展的特斯拉双线并绕线圈的固有共振频率相同的频率。第二种方法是间接法；此法无需知道电抗（有效）线圈的频率。
需要高压电源供给扩展的特斯拉双线并绕线圈——这是个电抗线圈（有效线圈），图.29显示了一个容易建造的振荡器：
最好用一个有做好的高压二极管的反激变压器。回扫变压器都是现成的，而且便宜。上面的电路图是反激变压器的，那儿有一个高压电源通过点A和B进入我们的电抗线圈（图.30）:
最初，通过火花隙把电容器充电到所需要的值。当跨火花隙电极上的电压达到一个足够高的值时，产生的火花导致火花隙的电阻由一个非常高的值跳到一个非常小的值，短路所有来自电源的能量，直到固有谐振结束。电容器转换成一个完整的线圈——它有着自己的内置电容器。用这种方法时，特斯拉双线并绕线圈的固有共振是有保证的，但它确实有一些缺点。通过电源/火花间隙的组合所产生的频率必须足够高，以允许更多的能量产生，而这就需要一个强大的能量源。另一方面，电抗线圈AB之间的电压将通过火花隙电极间的距离来限定。这就加了需要在L2线圈里有大的匝数。
得到的输出电流与电容器极板之间的有效电压有直接的关系，它是在A和B之间形成的装置。我们需要牢记，电容器在我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈内以一种动态的方式结成一体，这里没有位移电流的存在。
馈给有着自身固有确切频率的电抗线圈的直接方法的最佳方式是获得最大的有效功率，但有一个现实的问题，因为很难找到一个在我们想要的频率范围内可调节的高压电源，尤其是200千赫以上的频率。我们可以要求我们的扩展的特斯拉比线并绕线圈运行在200千赫以上，为此，我们可能需要阻抗匹配电容器（图.31）。
上面看到的两个黄色电容器是用于阻抗匹配的，因为唐•史密斯设备里的工作频率是非常高的，需要一个霓虹管驱动器来供应它。
阻抗匹配仅仅使一个阻抗看起来像另一个的处理；在我们的情况下，有必要把负载阻抗同源匹配。例如，如果扩展的特斯拉双线并绕线圈在2.4兆赫谐振，（这是负载），而霓虹灯管驱动器在35.1千赫（这是源）运行，我们需要添加并联电容器到我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈，以令其在35.1千赫上共振。
在实践中，你需要短路点C和D，并测量电-特斯文拉双线并绕线圈的电感（为了这种测量，L2必须要在适当的位置上）。在这之后，移去短路并测量扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容。这给了你两个值“C”和“L”。
扩展的特斯拉双线并绕线圈的共振由下面给出：
当你为了阻抗的匹配加一个电容给扩展的特斯拉双线并绕线圈，谐振频率会由于下面的关系式而下降
我认为我们可以通过上面的方程来计算为实现共振而需要添加的c*的值。由式（b）可得
用式（c），我们将能够计算所需的电容器的阻抗匹配；得到的值是法拉，而式子的频率是赫兹，电感是亨利。
当你有正确的C*值，并给你的设备加电（图.33），共振还不会立即实现,因为只有当火花隙击火时才能构成完整的L/C并联电路!!
发生的第一件事是电容器C*的充电，之后，扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容器“C”将被充电，直到达到使火花隙打火所需的电压。当发生这种情况时，火花隙有一个非常低的阻值，使扩展特斯拉双线并绕线圈完全形成。在这一点上，从高压电源传入的电能会发现一个负载，它的阻抗匹配其谐振频率。这，反过来，产生跨扩展特斯拉双线并绕线圈的电感L的最大可能电压。此外，产生的电磁场会通过循环增加循环，导致设备在很短的时间后完全共振。
是火花隙触发时的等效电路
构建扩展的特斯拉双线并绕线圈
扩展的特斯拉双线并绕线圈只是一个有着磁的行为的高压电容器。所以，在同一时间，它即是一个电容也是线圈。构建这种装置是相对简单的。你需要两节铝箔，每节1.2米长（稍后我会解释修改扩展的特斯拉双线并绕线圈的可能性）。因为它是一个电容器，你需要3片聚乙烯片，每件1.3米长。
若要构建高压电容器，通常你需要2片聚乙烯片，但最好用3片，因为我们在用高压运行（图.35），这要看你构建高压电容器的技能了。
你需要焊条来保证铝箔的导电性，图.36表明了怎么去做。其实最佳长和宽的铝箔需要一些实验；你要确定磁电点的位置（图.37）。 A和B是磁点（线圈），而C和D是电点（电容器）。
扩展的特斯拉双线并绕线圈需要一个绕制其上的线圈架（图.38）
下面的照片显示的是在原型中所用的尺寸(图.39)
内部电弧对于高压电容器是一个常见的问题(图.40)
扩展的特斯拉双线并绕线圈的长度和宽度之间的最佳组合对于在L2线圈（电抗线圈）中获得的电能上有重大影响。例如，图.41里的用所示的扩展的特斯拉双线并绕线圈在L2线圈实验的电弧是非常微弱的，黑色箭头所示的长度比宽度（橙色箭头）大得多，这由于线圈电感小而得到的磁通是很弱的，线圈的电感是非常重要的，因为它会把复制的能量转换成电磁通量。
电抗线圈(L2):
线圈长约25厘米，如图.42所示，直径为6厘米，而线粗为1.18毫米（美标线规17号或标准线规18号），匝数约为200。图.43显示了一些L2线圈的美妙火花：
上面所示的火花非常强，但它无法烧穿薄薄的纸！这证明了所获得的电能是反应性的，所以照它现在这个样子是不能作功的。转换高压无功电能为直流电是不容易实现的。用电压超过10KV工作是非常危险的，在我的设备里，我要对40KV的无功功率做转换。
理念:
为了解决这个问题，让我们再想一想我们的扩展的特斯拉双线并绕线圈的能量方程。理念是用降压的方法，而不是使用升压技术工作。
能量方程可以写成这样：一秒钟能量 = CVF × VF
CVF是在一秒钟内的有效电流，因为C是扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容值，V是所用的电压，而F是共振频率
当L2线圈的跨压升高时，VF为限制值，获得的电功率的上升与L2的跨压值成正比，当达到VF时，所获得的总功率将恰恰为：CV^2F^2，这是一个相当高的功率位准。我知道这可能会造成混淆，但该系统具有相同的电压和电流。当提高电压时，电流保持恒定，因为这取决于乘积CVF。我们可以通过给L2线圈增加更多的匝来增加电压，这样做时，电流是一样的，但有效电能将由下式给出：一秒钟的能量 = CVF × V*
这里V*是L2的跨压。
在确定跨L2线圈所需电压，以达到所要求的电功率时，用这个新的方程将给我们很大的帮助。
例:
设，你有以下运行条件:
C = 10 nF
V = 30 KV
F = 100 KHz
你需要30千瓦的功率，要什么样的L2电压来实现这个功率位准？
使用上面的关系将会给我们：
30,000 = CVF x V*
30,000 = 10 x 10[^9 x 30 x 10^3 x 100 x 10^3 × V*
30,000 = 30 x V* =======> V* =1,000 伏
要获得30千瓦，您只需要1000伏的L2线圈的跨压。要达到这个功率位准，你需要直接共振，只用高压供给扩展的特斯拉双线并绕线圈，没有直接共振，不会得到这一结果，因为扩展的特斯拉双线并绕线圈的线圈跨压将受到火花隙的电极分离的限制。
这里扩展的特斯拉双线并绕线圈的跨压V是非常重要的，因为乘积CVF是用电抗线圈（L2）获得的电流。工作频率F也是重要的。类似于一个普通的变压器，如果我们想有效地使用降压法，我们在绕制扩展的特斯拉双线并绕线圈的时候，必须考虑用非常多的匝。在设计一个扩展的特斯拉双线并绕线圈时，考虑电容器极板的长度很重要，因为B和D之间的长度将给出电容器极板以之间的感生电压的总值，它是增加电磁通量的（图.44）。
共振能量装置简图可以像下图(图.45):
当从L2线圈转换反应电能（无功功率）为直流电并降压时，获得的电能要转成市电电压和频率（例如，220伏，50赫兹），电流仍将被再次提高。
某些应用不一定需要逆变器。电加热器可以直接由电容器组馈给，但我们还要通过使用另一个高感应线圈来防止L2的交流电进入加热器。
关于增加扩展的特斯拉双线并绕线圈的电容性一侧的另一想法是用蚀刻铝箔以增加表面面积。这种箔可用高压化学处理。其结果如图.46所示：
也许这是唐纳德•史密斯所用的技术，以避免需要接地。我已经提到过有关使用负能量去迴避共振能量装置的接地需要，但我不能保证这是唐纳德•史密斯所用的方法。如有任何疑问或建议，欢迎给我发电邮：hopehope3012@gmail.com
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